Нелинейные оптические кристаллы Старостенко Евгений Юрьевич

Звёзд: 1Звёзд: 2Звёзд: 3Звёзд: 4Звёзд: 5

20 оценок, среднее: 5,00 из 5
Загрузка...

Нелинейные оптические кристаллы Старостенко Евгений Юрьевич

Starostenko-Evgeny-flight

Старостенко Евгений Юрьевич родился 06.07.1973г. в Москве, окончил Московский Государственный Университет им. М.В. Ломоносова. Российский ученый, производитель и бизнесмен.Старостенко Евгений Юрьевич

Старостенко Евгений Юрьевич подчеркнул, что  нелинейные оптические кристаллы – компоненты, используемые компанией “Техногенезис” для преобразования лазерной частоты, генерации второй гармоники – ГВГ, удвоения частоты света, генерации разностной частоты – генерации света с частотой, равной разности частот двух других световых волн, параметрического усиления света – усиления входного светового пучка в присутствии более высокочастотного излучения накачки, параметрической осцилляции.

Нелинейные кристаллы KDP

Нелинейные оптические кристаллы Техногенезис - Старостенко Евгений Юрьевич - удвоения частоты неодимовых лазеров

Химическая формула KH2PO4
Диапазон прозрачности 160-2000 нм
Оптическая однородность Δn – 10-5/см
Плотность 2,332 г/см3
Коэффициенты линейного расширения 2,5х10-5К-1
Теплопроводность 1,9х10-2 В/(м-К)

Нелинейные кристаллы дигидрофосфата калия KDP являются очень распространенными. Они обладают хорошим пропусканием УФ излучения и высоким порогом разрушения. Нелинейные свойства кристалла характеризуются высоким двулучепреломлением.
Применение нелинейных кристаллов дигидрофосфата калия KDP и DKDP
• Генерация второй, третьей и четвертой гармоники неодимовых лазеров.
• Преобразование частоты лазеров большой мощности.
• Затвор для высокоскоростной съемки.
• Электрооптические модуляторы и модуляторы добротности.

Нелинейные кристаллы DKDP

Нелинейные оптические кристаллы Техногенезис - Старостенко Евгений Юрьевич - удвоения частоты неодимовых лазеров

Химическая формула KD2PO4
Диапазон прозрачности 200-2000 нм
Оптическая однородность Δn – 10-5/см
Плотность 2,332 г/см3
Коэффициенты линейного расширения 2,5х10-5К-1
Теплопроводность 1,9х10-2В/(м-К)

Нелинейные кристаллы дидейтерофосфата калия DKDP являются очень распространенными. Они обладают хорошим пропусканием УФ излучения и высоким порогом разрушения. Нелинейные свойства кристалла характеризуются высоким двулучепреломлением. Применение дейтерия позволяет получить на длине волны 1064 нм коэффициент поглощения около 0,8%/см, тогда как у обычного KDP он равен приблизительно 4.7%.
Применение нелинейных кристаллов дигидрофосфата калия KDP и DKDP
• Генерация второй, третьей и четвертой гармоники неодимовых лазеров.
• Преобразование частоты лазеров большой мощности.
• Затвор для высокоскоростной съемки.
• Электрооптические модуляторы и модуляторы добротности.

Нелинейные кристаллы KTP

Нелинейные оптические кристаллы Техногенезис - Старостенко Евгений Юрьевич - удвоения частоты неодимовых лазеров

Химическая формула KTiOPO4
Диапазон прозрачности 350-4400 нм
Оптическая однородность Δn – 10-5/см
Плотность 3,01 г/см3
Поглощение <0,1%/см (для 1064 нм)
Теплопроводность 13 В/(м-К), параллельно оси с

Как уточнил руководитель компании, российский производитель Старостенко Евгений Юрьевич,

Нелинейные оптические кристаллы Техногенезис - Старостенко Евгений Юрьевич - удвоения частоты неодимовых лазеров

нелинейные кристаллы титанил-фосфата калия KTP наиболее часто используются для генерации второй гармоники (удвоения частоты) неодимовых лазеров. Нелинейные кристаллы титанил-фосфата калия широко применяются в лазерной технике коммерческого и военного назначения, в лабораториях, в медицинских системах, в дальномерах, в лазерных локаторах, оптической связи и промышленных системах.

Применение нелинейных кристаллов титанил-фосфата калия KTP

• Генератор второй гармоники на длине волны 1.064 мкм.
• Оптические параметрические генераторы света в ближней ИК области до 4 мкм.
• Электрооптические модуляторы, оптические переключатели, направленные ответвители.

Правила хранения и работы с нелинейными кристаллами

Все производимые операции, включая распаковку и транспортировку без упаковки, должны производиться в чистом помещении. Загрязнения, такие как отпечатки пальцев, пыль и прочие, недопустимы при работе с кристаллами.

Основные характеристики нелинейных оптических кристаллов

1. Область прозрачности Δλ;
2. Показатель преломления n;
3. Угол синхронизма (угол, определяющий такое направление в кристалле, в котором показатели преломления двух волн с различными частотами и взаимного перпендикулярными плоскостями поляризации совпадут) θсинх;
4. Лазерная стойкость (изменение контрастности под действием света);
5. Лазерная прочность (пороговая энергия, которую выдерживает оптический элемент до появления разрушений).

Требования к нелинейным кристаллам
1. Высокое двулучепреломление для обеспечения условий фазового синхронизма;
2. Высокое оптическое качество, предопределяемое интерференционной природой квадратично-линейных эффектов;
3. Стойкость поверхности и объема образца к лазерному излучению;
4. Устойчивость и сохраняемость свойств материала во внешней среде

Кристаллы LBO

Кристаллы трибората лития LBO широко используются для генерации 2-ой и 3-ей гармоники в кристаллах Nd:YAG, Nd:YLF, Nd:YVO4 и в титан-сапфировых лазерах, в оптический параметрический осцилляторах (OPOs) и оптических параметрических усилителях (OPAs)
Химическая формула LiB3O5
Диапазон прозрачности 160-2800 нм
Оптическая однородность Δn – 10-6/см
Плотность 2,46 г/см3
Поглощение <0,1%/см (для 1064 нм и 532 нм)
Коэффициент линейного расширения для а – 4х10-6/К; для с – 36х10-6/К

Кристаллы BBO(BaB2O4)

Кристаллы бората бария ВВО применяется в перестраиваемых лазерных источниках, таких как титан-сапфировые лазеры, лазерах на красителях. Так же широко применяется для получения 2-ой, 3-ей, 4-ой гармоник.
Химическая формула BaB2O4
Диапазон прозрачности 189-3500 нм
Оптическая однородность Δn – 10-6/см
Плотность 3,85 г/см3
Поглощение <0,1%/см (для 1064 нм)
Коэффициент линейного расширения 4х10-6 К-1

По вопросам сотрудничества обращаться к Евгению Юрьевичу Старостенко.

О компании:

Сайт компании:
Телефон:
Адрес:
Москва, Кузнецкий Мост, 21/5
  1. Ольга

    Подробнее о Евгении Юрьевиче Старостенко и динамической симметрии электронной системы в кристаллах: https://homodyne.ru/evgenij-starostenko-o-dinamicheskoj-simmetrii-elektronnoj-sistemy-v-kristallah/

    Российский ученый Евгений Юрьевич Старостенко отметил, что состояние Флоке, периодически и интенсивно управляемое светом квантовое состояние в твердых телах, привлекает внимание как новое состояние, когерентно управляемое в сверхбыстром временном масштабе.

    Важной задачей для специалистов НПО ТЕХНОГЕНЕЗИС было экспериментально продемонстрировать новые электронные свойства в состоянии Флоке. Одним из методов является спектроскопия светорассеяния, которая дает важный ключ к прояснению симметрий и энергетических структур состояний посредством анализа симметрии правил выбора поляризации.

    Здесь определяются правила выбора круговой и линейной поляризации рассеяния света в системе Флоке, управляемой средним инфракрасным излучением, в монослое MoS 2 и обеспечивается всестороннее понимание с точки зрения «динамической симметрии» состояния Флоке.

    Согласно экспертного мнения Евгения Юрьевича Старостенко, инженерия Флоке представляет собой потенциальную концепцию когерентного управления электронными состояниями в сильном световом поле.
    Теоретический подход Флоке полезен для описания сильных взаимодействий света и вещества в масштабах энергий, за пределами которых работает теория возмущений. Предполагается, что в этом непертурбативном режиме интенсивный свет изменяет симметрию и топологию состояний и, в свою очередь, электронные свойства твердых тел.

    Состояние Флоке в твердых телах было подтверждено с помощью фотоэмиссионной спектроскопии с временным и угловым разрешением, спектроскопии поглощения с временным разрешением и измерений переноса с временным разрешением. Его свойства, такие как непертурбативная динамика электронов в течение периода возбуждения лазера, также могут быть исследованы с помощью генерации гармоник высокого порядка (ГВГ), которая представляет собой процесс когерентного излучения из системы Флоке.

    Евгений Юрьевич Старостенко исследует рассеяние света в системе Флоке путем подачи дополнительного пробного импульса. По сравнению с HHG настройка поляризации и частоты зондирующего света может предоставить более подробную информацию о симметрии и электронных структурах. Этот процесс есть не что иное, как генерация боковой полосы высокого порядка (HSG).

    Ниже мы систематически представляем правила выбора поляризации, которые имеют основополагающее значение для исследования симметрии электронных состояний, для HSG в монослое MoS 2 в среднем инфракрасном (MIR) управляющем поле. В системе Флоке электронные свойства описываются уникальным классом симметрий, называемых «динамическими симметриями» (ДС), которые объединяют симметрии пространственно-временных профилей лазерного поля и материала.

    Специалисты НПО ТЕХНОГЕНЕЗИС экспериментально подтвердили, что ДС управляют пересечением зон поверхностных электронов в управляемом светом топологическом изоляторе и определяет правила выбора поляризации для HHG в кристаллическом твердом теле , управляемом светом с круговой поляризацией . Здесь мы вводим новую интерпретацию, т. е. HSG как «комбинационное рассеяние» управляемого MIR состояния Флоке, и используем концепцию DS для достижения полного понимания правил выбора поляризации.

    Спектры ГСГ монослоя MoS 2
    Был приготовлен монослой MoS 2 , выращенный методом CVD. Данный атомарно тонкий полупроводник является идеальной экспериментальной платформой HSG, на которой можно избежать эффектов распространения. На рис. 1 показана схема установки измерения HSG. Были использованы интенсивные импульсы MIR (энергия фотона: ħω MIR  = 0,26 эВ, длительность импульса: 60 ​​фс) для создания состояния Флоке в монослое MoS 2.

    Чтобы достичь непертурбативного режима без повреждения монослоя, специалисты НПО ТЕХНОГЕНЕЗИС установили энергию фотонов импульсов на гораздо более низкую энергию, чем энергия запрещенной зоны монослоя (1,8 эВ). Кроме того были введены слабые импульсы ближнего инфракрасного диапазона (БИК), почти резонансные с энергией запрещенной зоны (энергия фотона: ħω БИК  = 1,55 эВ, длительность импульса: 110 фс) в систему, управляемую МИК.

    Контролировалась поляризацию импульсов MIR и NIR с помощью жидкокристаллических замедлителей и была допущена поляризация боковых полос с помощью волновых пластин и поляризаторов. Спектры боковых полос регистрировались спектрометром с ПЗС-камерой. Зигзагообразное направление монослоя MoS 2 обозначается как X, а направление «кресло» как Y.

    Рис. 1: Схема измерения генерации боковых полос высокого порядка (HSG).
    Luquid crystal retarder, Starostenko Evgenij
    а Экспериментальная установка (жидкокристаллический замедлитель LCR, четвертьволновая пластина QWP, поляризатор с проволочной сеткой WGP).

    b Определение поляризации. Направления X и Y соответствуют направлениям зигзага и кресла монослоя MoS 2 .

    Старостенко Евгений Юрьевич наблюдал спектры HHG при энергиях фотонов mħω MIR ( m : целое число), облучая монослой импульсами MIR и спектры HSG при энергиях фотонов ħω NIR  +  mħω MIR ( m : целое число), одновременно применяя импульсы NIR.

    Ответить Пожаловаться

Оставить отзыв:

Ваш адрес email не будет опубликован. Обязательные поля помечены *